3. 针对复杂几何形状变形体的力学描述（1）
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3.1 力学描述的基本思路及关于变形体材料的基本假设
3.2 指标记法
3.3 关于三大变量及三大方程的思路
这一讲主要是针对复杂形状的弹性体进行建模，这里的例子用的是二维平面，为了单位的合理所以强行加了一个厚度t，在之后的计算中基本都被约掉了。 不考虑三维可以理解，毕竟阐述建模思想就可以了，三维的话光记住所有的应力就够费脑子了。
首先前面的部分主要是回顾和引入，从这里开始：
其实大多数的材料都不完全满足这五个特性。 就比较熟悉的钢铁来说，铸造的物体可能有沙眼气泡，锻造的物体根据锻造的时候的受压情况，并不是各向同性的，焊接的还会有内应力，但是计算机要的就是简化。
然后针对确认不满足这五个情况的其实有一些其他的理论解决，但是这些不在讨论之列。
指标记法主要是对于如何缩写一些求和表达式的约定。 这里有一小半时间都在介绍指标记法和Voigt，看上去写的是简单了，但是约定一大堆，我个人觉得至少不利于我的学习和理解。
建模的思路很简单，老师总结为三大变量（应力、应变、位移），三大方程（力平衡，变形协调，物理（广义胡克定律）），约束。
从顺序上理解的话：
（切割）把复杂零件切割为小方块（边界上是小三角块）
（应力）针对小方块的受力情况，构建力的平衡方程。
（应变）针对变形，施加约束条件，使得变形不能撕裂或者重叠
（应力和应变关系）考虑弹性模量和泊松比，构建应力和应变的关系
（边界）针对边界，考虑两种情况，力约束和位移约束
位移约束就是控制位移，没毛病
力约束的话针对小三角块构建力的平衡方程
平衡方程主要考虑：x方向，y方向，力矩。
物理上理解，如果这个微元受力不平衡，就会产生加速度或者角加速度，最后就是飞起来或者转起来。
做静态分析的时候，这明显是不靠谱的，零件会飞走的，所以应该是合力为0。
分析的时候会有一个问题，按道理说，左右两边（或者上下）的应力应该是相等的，但是并不是，相等意味着导数为0，意味着受力完全均匀分布，这个明显不符合实际情况。
所以我们考虑在这个地方用泰勒展开，然后用一阶项去近似这个增量。
在x方向除了有正应力（的差分），还有剪切应力（的差分），上下面受剪切应力不一样的时候，也会产生x方向的力，但是由于上下面的差分，所以这里对y求偏导。
最后的最后，我们发现 作为公共项约掉了，最后考虑一下和体积力（重力/电磁力等）平衡即可。 y方向也如法炮制。
最后是剪切应力，思路是类似的，但是结论稍有不同，最后得到 ，这个其实也不难理解，正应力抵消了，又没有“体积扭矩”这种东西，如果剪切应力不一样的话单元直接得转起来了。
最后看一下结论：
结论还是简洁的，一言以蔽之，应力抵消体积力。
对于x和y来说，应变即位移的偏导数，这个哪怕没有几何图形也可以直观理解。
对于剪切力引起的应变，采用的方式定义，也就是图里变形以后的尖角和90度的差值。
需要注意的是，这里的角度都是用代替的，主要还是因为角度太小了，可以不考虑非线性的tan函数。
这里是几何方程和指标记法，说实话，约定b我觉得牵强了点……
说实话我没法从直观上理解这个方程，只能从数学上理解，如果每一个单元都按照第一章图画的那样变形（矩形变菱形），我们可以从位移推导出三个应变量的公式，但是2个数值映射到3个数值，一定有一个数值是多余的，这个就是切应变（当然也可以是其它的，只不过我觉得切应变孤单好欺负）。
于是可以从数学上，构造出正应变和切应变在二阶偏导数上的关系。
学材料力学的时候，我们知道除了杨氏（弹性）模量，还有一个泊松比，正泊松比的材料越拉越窄（这个符合常识），负泊松比的材料越拉越宽。
这里就开始把应力和应变串到一起了。
多出来的剪切模量可以用泊松比和弹性模量求出，最后我们就可以求得应力和应变的互换公式（材料需要指定）。
后面指标记法和Voigt规则的部分略。
边界是特殊的单元，其实边界有两种，受力（受力为0算特殊的受力）和（位置）固定。
这里用偏导符号表示物体的边界（三维则是封闭曲面），受力约束和位置约束需要不重不漏的覆盖所有边界。
针对三角形的小单元构建力和力矩的平衡方程，需要考虑斜边的方向余弦。
最后得出结论，除了剪应力需要相等以外，剪应力加正应力需要抵消相应方向上的外力。考虑到外力为0其实是挺常见的边界条件，所以这里我们可以看到剪应力和正应力的互相转换。
